Кинетическая энергия вращения твёрдого тела Классическая механика Гармонические колебания Вынужденные колебания Тепловое излучение Элементы квантовой механики Классическая теория теплоёмкости Электромагнитная природа света

Классическая механика или механика Ньютона

Приступим теперь к рассмотрению движения тела:

Удобно перейти к системе отсчета, которая связана с и вращается с угловой скоростью . ( - угловая скорость) Термодинамические параметры. Уравнение состояния идеального газа.

  . (1)

Во вращающейся системе отсчета надо добавить центробежную силу, поэтому уравнение (1) примет вид: Гармонический осциллятор. Единая теория колебаний при анализе математически идентичных физических систем использует обобщающее понятие гармонического осциллятора, не различающего в принципе колебательные процессы в электрическом колебательном контуре и в системах, совершающих механические колебания.

    – (2)

 – уравнение движения во вращающейся системе отсчета.

Вычислим :

Здесь использована формула раскрытия двойного векторного произведения

  .

Тогда (2) примет вид:

  . (3)

Напряженность поля в данной точке равна отношению силы , с которой поле действует на пробный заряд , помещенный в эту точку, к величине этого заряда: . Модуль вектора напряженности поля точечного заряда: . Вектор напряженности направлен по радиус-вектору от заряда, если , и к заряду, если . Электрическое поле называется однородным, если его напряженность по величине и по направлению одинакова во всех точках области. Графически электростатическое поле изображают с помощью линий напряженности — линий, касательные к которым в каждой точке совпадают с направлением вектора . Плотность линий напряженности характеризует модуль . Величина   называется потоком вектора напряженности через площадку.

 Для произвольной замкнутой поверхности  поток вектора  через эту поверхность , где интеграл берется по замкнутой поверхности .

Звуковые волны в газах.

Звуковые волны в газе называют волнами плотности или волнами давления.

В простых гармонических звуковых волнах, распространяющихся вдоль оси OX, изменение давления p (x, t) зависит от координаты x и времени t по закону p (x, t) = p0 cos (ωt ± kx).

Два знака в аргументе косинуса соответствуют двум направлениям распространения волны. Соотношения между круговой частотой - ω, волновым числом - k, длиной волны - λ, скоростью звука - υ.

4) Скорость распространения звука.

Скорость распространения звука - это скорость распространения упругих волн в среде, и зависит от упругости и плотности среды.

где β — адиабатическая сжимаемость среды; ρ — плотность.


Классическая механика